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Wissenschaftliche Berichte Band 12, Artikelnummer: 12978 (2022) Diesen Artikel zitieren

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Die optoelektronischen Eigenschaften der ternären Cd0,25Zn0,75Se-Legierung werden unter dem Einfluss eines hohen Drucks im Bereich von 0 bis 25 GPa innerhalb eines modifizierten Becke-Jhonson-Potentials unter Verwendung der Dichtefunktionaltheorie beschrieben. Diese Legierung hat eine kubische Symmetrie, ist mechanisch stabil und ihr Kompressionsmodul steigt mit dem Druck. Es wird beobachtet, dass es sich um ein Material mit direkter Bandlücke handelt, dessen Bandlückenenergie mit steigendem Druck von 2,37 auf 3,11 eV ansteigt. Druck verändert die optischen und elektronischen Eigenschaften, wodurch der Absorptionskoeffizient ansteigt und sichtbares grünes bis violettes Licht absorbiert. Sowohl die statische Dielektrizitätskonstante als auch der statische Brechungsindex nehmen unter dem Einfluss des Drucks zu. Optische Konstanten, einschließlich Dielektrizitätskonstante, optische Leitfähigkeit, Brechungsindex, Extinktionskoeffizient und Reflexion, werden ebenfalls untersucht und diskutiert. Diese DFT-Prognose untersucht wichtige Forschungsrichtungen für die Verwendung der CdZnSe-Halbleiterlegierungen bei der Herstellung von photovoltaischen und optoelektronischen Weltraumgeräten, die bei unterschiedlichen Drücken betrieben werden.

Der Einsatz modernster Technologie führt kontinuierlich zu weiteren technologischen Innovationen, wobei das schnelle Wachstum ternärer Legierungen sowie die Einbeziehung neuer Anwendungsbereiche und technischer Fortschritt mehrere wissenschaftliche und technologische Herausforderungen mit sich bringt. Durch Anpassen der Zusammensetzung und Hervorrufen von Druckeffekten können die Eigenschaften von Halbleitern in den Gruppen II–VI auf spezifische Anwendungen in bekannten, auf dem Markt befindlichen optoelektronischen Geräten zugeschnitten werden, die über ganze Spektrumbereiche funktionieren können1. Die direkte Bandlücke dieser Legierungen spielt aufgrund ihrer einstellbaren Bandlücke unter dem Einfluss von Zusammensetzung und Druck2 eine Schlüsselrolle in zahlreichen interessanten Geräteanwendungen, einschließlich der Optoelektronik- und Photovoltaikindustrie. Fotodetektoren mit variabler Wellenlänge, Leuchtdioden, Lichtsensoren, Solarzellen, Weltraumphotovoltaik und ähnliche Geräte auf der Basis organischer Materialien sind mögliche Anwendungen für diese ternären Legierungen2,3,4,5,6,7,8.

Ternäre CdZnSe-Legierungen sind von großem Interesse und erweisen sich aufgrund ihrer höheren Stabilität und großen Bandlücke als attraktiv für die Verwendung bei der Herstellung von photolumineszierenden, photoleitenden und lumineszierenden Geräten9,10,11,12. Dünne Filme aus CdZnSe-Halbleitern wurden synthetisiert, um strukturelle, dielektrische und magnetische Eigenschaften durch Molekularstrahlepitaxie (MBE)13, Elektroabscheidung14, Vakuumverdampfung15 und chemische Badabscheidung (CBD)12 zu untersuchen. Diese Studien wurden für strukturelle Eigenschaften16,17, dielektrische Eigenschaften18 und magnetische Eigenschaften19 durchgeführt. Die Synthese von CdZnSe-Quantenpunkten wurde auch von Loghina et al. beschrieben. in dem sie eine direkte Bandlücke von 2,27 eV20 gemessen haben. Theoretisch wurden elektronische und optische Merkmale mithilfe eines Planwellen-Pseudopotentialansatzes ohne Druckbehandlung innerhalb des CASTEP-Codes21 untersucht, während die thermodynamischen Eigenschaften ternärer Cd0,25Zn0,75Se-Halbleiter innerhalb eines theoretischen Modells für den Temperaturbereich von 0–0–100 °C untersucht wurden. 1000 K bzw. ein Druck von 0–10 GPa mit der Quantum Expresso-Software22. Bestimmte physikalische Eigenschaften bei Umgebungsdruck, einschließlich elektronischer und struktureller Eigenschaften, wurden ebenfalls mit der First-Principles-Methode23 analysiert.

Nach unserem Verständnis besteht ein erheblicher Mangel im Verhalten der ausgewählten ternären Cd0,25Zn0,75Se-Legierung, und der Mangel an ausreichenden Informationen motivierte uns, ihre optoelektronischen Eigenschaften unter dem Einfluss von hohem Druck zu untersuchen. Diese Studie konzentriert sich auf die Bereitstellung theoretischer Informationen zu optoelektronischen Eigenschaften und Analysen, um die zugrunde liegenden physikalischen Phänomene zu verstehen, die unter dem Einfluss von hohem Druck auftreten. Strukturelle Eigenschaftszusammenhänge und Stabilität unter hohem Druck werden erstmals untersucht und auch diskutiert. In der vorliegenden Studie wurde die DFT-Methode innerhalb des mBJ-Potentials zusammen verwendet, um die elastischen, elektronischen, mechanischen und optischen Eigenschaften des ternären Cd0,25Zn0,75Se-Halbleiters bei unterschiedlichen hydrostatischen Drücken zu untersuchen. Es ist ein erster Schritt, die optoelektronischen Eigenschaften dieses Materials unter dem Einfluss von hohem Druck zu untersuchen.

Die Kohn-Sham-Gleichungen werden mithilfe von Ab-initio-Berechnungen unter Verwendung der Dichtefunktionaltheorie (DFT)24 gelöst, wie sie in der Wien2k-Software25 verwendet werden. Um diesen DFT-Ansatz anzuwenden, wurden die Kern- und Valenzzustände auf einen Energieabstand von −6,0 Ry eingestellt, während die sphärischen harmonischen Wellenpotentiale für den Kern auf den Wert Lmax = 10 erweitert wurden. Das Konvergenzkriterium wurde auf 1 mRy festgelegt /Bohr, 0,00001 e und 0,00001 Ry für Kraft, Ladung bzw. Energie, wobei der RMT*Kmax-Wert mit 7,0 angenommen wurde. Der Radius der Muffin-Zinn-Kugeln (RMTs) für Cd-, Zn- und Se-Atome wurde auf 2,29, 2,29 und 2,18 Bohr eingestellt, während in der irreduziblen Brillouin-Zone eine k-Punkt-Netzabtastung mit der Ordnung 12 × 12 × 12 erzeugt wurde . Die von Tran und Blaha26 vorgeschlagene modifizierte Becke-Jhonson-Methode (mBJ) wurde verwendet, um die optoelektronischen Eigenschaften als Funktion des Drucks zu untersuchen.

Der Einfluss des Drucks auf Strukturparameter wie die Gitterkonstante wurde mit Hilfe von27 angenähert; a(P) = a0[\({1+P\frac{{B}^{{\prime}}}{{B}_{0}}]}^{\frac{-1}{{3B} ^{{\prime}}}}\), wobei a0 die Gitterkonstante bei Umgebungsdruck, P der hydrostatische Druck, B0 der Kompressionsmodul und B′ der Kompressionsmodul der Druckableitung darstellt. Zahlreiche Untersuchungen haben bereits die Wirksamkeit dieses Zusammenhangs bei der Beurteilung des unterschiedlichen Druckeinflusses auf die Strukturparameter und infolgedessen auf die anderen Eigenschaften nachgewiesen. Ihre jeweiligen Ergebnisse sind identisch mit den experimentellen Ergebnissen, was uns Vertrauen in die Konsistenz der Verwendung dieser Beziehung gibt, um den Einfluss von Druck auf die optoelektronischen Eigenschaften der Cd0,25Zn0,75Se-Legierung zu untersuchen.

Bei Umgebungsdruck weist die Cd0,25Zn0,75Se-Legierung eine kubische Zinkblende-Struktur auf. Wir haben elastische Konstanten bei verschiedenen Drücken berechnet, um die mechanische Stabilität unter dem Einfluss von hohem Druck zu untersuchen. Dabei wurde festgestellt, dass die elastischen Konstanten mit zunehmendem Druck zunahmen und die Bedingungen für die kubische Stabilität erfüllt waren. In kubischen Kristallen gibt es nur drei unabhängige elastische Konstanten: C11, C12 und C44. Die Born-Stabilitätskriterien werden bei Umgebungsdruck auf mechanische Stabilität unter Verwendung von C11–C12 > 0, C44 > 0 und C11 + 2C12 > 0 getestet, während bei hohem Druck die zusätzlichen Standards für die (mechanische) Stabilität von Strukturen C11 + C12 sind + P > 0, C11–C12–2P > 0 und C44–P > 028. Die elastischen Konstanten unter Umgebungs- und Hochdruck erfüllen die oben genannten Stabilitätsstandards, und daher ist diese ternäre Legierung im Druckbereich von 0–25 mechanisch stabil GPa. Die Gitterkonstante, die elastischen Koeffizienten und die Variation der Zustandsdichte unter dem Einfluss des hohen Drucks sind in Abb. 1a – c dargestellt. Eine Zusammenfassung der elastischen Konstanten und Stabilitätsparameter ist in Tabelle 1 dargestellt. Den Elastizitätsmoduldaten zufolge ist es offensichtlich, dass diese Legierung alle Stabilitätskriterien erfüllt, in kubischer Symmetrie unter hohem Druck stabil ist und möglicherweise bei der Geräteherstellung eingesetzt werden kann.

Analyse der elastischen Konstanten und der Zustandsdichte unter Druckeinfluss, (a) Gitterkonstantenvariation, (b) C11-, C12-, C14-Variation, (c) Schermodule, Volumenmodul, Young-Modulus-Variation, (d) TDOS von Cd0. 25Zn0,75Se-Legierung, (e) PDOS des Cd-Atoms und (f) PDOS des Zn-Atoms.

Die mechanischen Eigenschaften eines Materials, einschließlich Volumenmodul (B), Schermodul (G), Pugh-Verhältnis, Anisotropiefaktor (A), Young-Modul (E), Cauchy-Druck (CP) und Poisson-Verhältnis (σ)29,30 werden verwendet, um die mechanische Stabilität der untersuchten Materialien zu untersuchen31. Der Volumenmodul (B) kann wie folgt dargestellt werden:

worin,

und Bv stellt den Voigt-Volumenmodul dar, während BR den Reuss-Volumenmodul darstellt. Die Steifigkeit des Materials kann jedoch auch durch den Schubmodul (G) bestimmt werden als:

worin,

Und,

wobei Gv den Voigt-Schubmodul darstellt, während GR den Reuss-Schubmodul darstellt32. Darüber hinaus können das Poisson-Verhältnis (σ) und der Young-Modul (E) wie folgt sowohl durch den Volumenmodul als auch durch den Schermodul erklärt werden;

Der Cauchy-Druck (CP) und der Anisotropiefaktor (A) können mathematisch dargestellt werden als:

Darüber hinaus wird das Pugh-Verhältnis als das Verhältnis von Kompressionsmodul zu Schermodul (B/G) beschrieben, um die Duktilität oder Sprödigkeit eines Materials zu bestimmen. Ein Materialwert mit einem Verhältnis von mehr als 1,75 G/B gilt als duktiles Material, während ein Wert von weniger als 1,75 G/B als sprödes Material gilt33,34. Der kritische Wert des Pugh-Verhältnisses wird bei einem Druckbereich von 10–20 GPa für CdZnSe auf mehr als 1,75 geschätzt, was zeigt, dass es in diesem Bereich ein duktiles Material ist, während es bei niedrigem Druck und über dem Druckbereich von 20 GPa spröde ist. Der Cauchy-Druck (CP) und die Poisson-Zahl (σ) bestimmen auf die gleiche Weise die mechanischen Eigenschaften eines Materials. Wenn der CP eines Materials positiv ist, gilt das Material als duktil, während es sich bei negativen CP-Werten als spröde verhält35. In der vorliegenden Studie von CdZnSe sind die CP-Werte negativ, was zeigt, dass das Material unter wechselnden Drücken spröde ist. Darüber hinaus wird ein Material als isotrop bezeichnet, wenn sein Anisotropiefaktor (A) eins ist, andernfalls handelt es sich um ein anisotropes Material. Gemäß den in Tabelle 2 berechneten Werten ist CdZnSe ein anisotropes Material mit einem Anisotropiefaktor von mehr als 1 bei variierenden Drücken von 0 bis 25 GPa. Tabelle 2 fasst die mechanischen Eigenschaften zusammen, einschließlich Volumenmodul, Schermodul, Pugh-Verhältnis, Anisotropiefaktor, Elastizitätsmodul, Cauchy-Druck und Poisson-Verhältnis.

Bei verschiedenen Drücken entlang des Pfades in der Brillouin-Zone, die eine größere Anzahl von Spitzensymmetriepunkten aufweist, werden die elektronischen Eigenschaften, insbesondere die Bandstrukturen und die Zustandsdichte (DOS), analysiert. Die Fähigkeit eines Materials, das elektrische Verhalten unter Druck zu untersuchen und zu verstehen, hilft bei der Vorhersage der Eignung des Materials für bestimmte gerätebasierte Anwendungen. Der Einfluss des Drucks auf Bandstrukturen wurde mithilfe der GGA-, mBJ- und EV-GGA-Funktionen in einem variierenden Druckbereich von 0–25 GPa veranschaulicht, während der Einfluss des Drucks auf Gitterparameter zunächst mithilfe von GGA untersucht und auf Bänder angewendet wurde Strukturberechnungen. Die Bandstrukturstudie zeigt, dass die Cd0,25Zn0,75Se-Legierung in allen angelegten Druckbereichen eine direkte Bandlückennatur aufweist. Angesichts der Tatsache, dass GGA allgemein dafür bekannt ist, die Bandlückenwerte zu unterschätzen36, haben Engel und Vosko eine neue Formulierung der GGA-Funktion entwickelt, um dieser Unterschätzung der Bandlückenwerte entgegenzuwirken, die ein besseres Austauschpotenzial bietet und die elektronische Bandlücke nachbildet als GGA, und das ist auch der Fall mit dem Namen EV-GGA37. Infolgedessen haben wir die EV-GGA-Ergebnisse ausgewertet und sie mit den mBJ-Ergebnissen gleichgesetzt. Dennoch zeigen die Ergebnisse dieser theoretischen Berechnungen, dass trotz der Unterschiede in den Bandbreiten die wesentlichen Eigenschaften der Bandstruktur eines Materials gleich bleiben. Die Minima des Leitungsbandes (CBM) und die Maxima des Valenzbandes (VBM) liegen an ähnlichen K-Raum-Positionen, was auf die Natur dieser Legierung als Material mit direkter Bandlücke hinweist, wobei die Bandlückenenergie innerhalb des mBJ-Potentials zwischen 2,37 und 3,11 eV liegt. Die innerhalb der Funktionale vorhergesagten Bandstrukturen, einschließlich GGA, mBJ und EV-GGA, folgen einem ähnlichen Muster, mit lediglich einem Unterschied im Wert der Bandaufspaltungsenergie. Da das Muster der erzeugten Strukturen konsistent blieb und das Gesamterscheinungsbild weitgehend übereinstimmte, werden die Bandstrukturen ausschließlich innerhalb des mBJ-Potentials angezeigt, wie in Abb. 2 dargestellt.

Bandstrukturen des Cd0,25Zn0,75Se-Halbleiters unter dem Einfluss hoher Drücke, angenähert innerhalb von mBJ.

Bandstrukturen können durch Analyse der Zustandsdichte eingehend untersucht werden und können auch zur Bestimmung der Beschaffenheit des Materials verwendet werden, sei es ein Halbleiter oder ein Metall. Abbildung 1 zeigt die Gesamt- und Teilzustandsdichte für den Halbleiter Cd0,25Zn0,75Se unter Berücksichtigung des Einflusses des Druckeffekts. Man kann deutlich einen signifikanten Druckeinfluss sowohl des Valenz- als auch des Leitungsbandes auf die Elektronendichte des Zustands (DOS) beobachten; Allerdings ist der Druckeinfluss auf die durch die Valenzbandelektronen verursachte Elektronen-DOS stärker ausgeprägt. Die Dichte der Valenzbandelektronen wird maßgeblich vom Druck beeinflusst, und der Peak, der bei −4 eV erscheint, wird zu einem niedrigeren Energiewert von −5,3 eV verschoben. Auch die Spitzenintensität sinkt, wobei die maximale Spitzenintensität einem Nulldruck entspricht. Wenn Druck ausgeübt wird und dessen Auswirkungen berücksichtigt werden, beginnt im Allgemeinen die Intensität der Peakhöhe mit zunehmendem Druck zu sinken, während das allgemeine Muster und der Trend des DOS identisch bleiben, mit dem einzigen Unterschied, dass es sich zu niedrigeren Energien verschiebt . Bei Druckeinwirkung wird die erzeugte Zustandsdichte von den Elektronen im Leitungsband dominiert und hat keinen wesentlichen Einfluss. In Abb. 1d ist ein Einschub des Leitungsbands in der Nähe des Zoombereichs des Fermi-Niveaubereichs hinzugefügt, um die Schwankung des Bandlückenwerts bei steigendem Druck zu veranschaulichen. Außerdem ist eine Ausdehnung mit einer Erhöhung der Druckwerte zu beobachten, was die Zunahme der Bandlückenenergie bestätigt. Abbildung 1e,f zeigen die PDOS von Cadmium (Cd)- und Zink (Zn)-Atomen bei einem Druck von 0 bzw. 10 GPa. Die PDOS jedes Elements variiert erheblich, insbesondere im Valenzband, das durch Cd-s-, d-Zustände, Se-s-Zustände und Zn–s-p-Zustände gekennzeichnet ist, während das Leitungsband durch Cd-s-p-Zustände dominiert wird , und Zn-p-Zustände. Durch Druck sinkt die Peakhöhe im Leitungsband, was zu einer Verschiebung hin zu niedrigen Energiewerten führt.

Beim Einbau von Cd-Atomen in die Superzelle aus ZnSe mit Zn-Atomen entstehen im Valenzband Verunreinigungsbänder, die mit zunehmendem Druck deren Entartung verstärken. Bei hohem Druck zeigen die Verunreinigungsbänder die hohe Bandlückenenergie, indem sie sich zu niedrigeren Energiewerten verschieben. Da sie außerdem stärker delokalisiert sind, wird beobachtet, dass das Valenzband im Vergleich zum Leitungsband stärker gestreut ist, und Druck erhöht die Valenzbandbreite, hat aber keinen wesentlichen Einfluss auf die Leitungsbandbreite. Im Allgemeinen zeigt das Halbleitermaterial weniger ionisches Verhalten, wenn die Bandbreite des Valenzbands zunimmt, was bedeutet, dass der ionische Charakter der Cd0,25Zn0,75Se-Legierung unter Druck abnimmt. Die Maxima des Valenzbandes bewegen sich bei Druckausübung in absteigender Reihenfolge, während sich die Minima des Leitungsbandes nach oben bewegen, was bedeutet, dass die Bandlücke mit dem Druck zunimmt. Diese Ergebnisse für Bandstrukturen bei Nulldruck stimmen mit dem experimentell berichteten Wert von 2,27 eV20 und den theoretischen Werten von 0,76 eV und 0,83 eV21 überein, die innerhalb von GGA und LDA angenähert wurden, und geben uns Anlass, die Bandlücke mithilfe besserer Funktionale anzupassen, um die GGA-Unterschätzung zu überwinden und darzustellen die Machbarkeit dieses Legierungsmaterials für mögliche optoelektronische und photovoltaische Anwendungen. Die berichtete Bandlücke dieser ternären Legierung zeigt ein Potenzial für die Herstellung von Geräten, die in der Weltraum-Photovoltaik unter variierenden Temperaturen und Drücken in bestimmten Höhenlagen eingesetzt werden können. Abbildung 3a stellt einen Vergleich der Bandlückenenergiewerte dar, die innerhalb verschiedener Funktionale (GGA, EV-GGA und mBJ) berechnet wurden.

Druckinduzierte Variation der (a) Bandlücke und (b) der statischen dielektrischen Funktion.

In den Bereichen Optoelektronik und Photonik sind Strahlung-Materie-Wechselwirkungen von großem Interesse. Bei der Licht-Materie-Wechselwirkung werden Phänomene wie Reflexion, Brechung, Absorption und Transmission beobachtet, und das Materialverhalten wird im Wesentlichen durch die Frequenz des Beleuchtungslichts bestimmt. Das einfallende Photon verursacht die Übergangswahrscheinlichkeiten eines Elektrons zwischen besetzten und unbesetzten Zuständen und emittiert aufgrund dieser Anregungen die Lichtwellenlänge, die mithilfe von Verbindungsdichten definiert werden kann. Um die lineare Reaktion des Systems zu analysieren, kann eine komplexe dielektrische Funktion38 verwendet werden, die wie folgt geschrieben werden kann:

wobei \({\varepsilon }_{1}\left(\omega \right)\) die reale Komponente darstellt und \({\varepsilon }_{2}\left(\omega \right)\) die imaginäre Komponente darstellt der komplexen dielektrischen Funktion. Diese komplexe Funktion liefert wichtige Statistiken über die Polarisation des untersuchten Materials und wird mit Hilfe der statischen Dielektrizitätskonstante \({\varepsilon }_{1}\left(0\right)\) dargestellt, die die angibt dielektrische Funktion bei Nullfrequenz. Die Real- und Imaginärkomponenten einer komplexen dielektrischen Funktion können durch Befolgen der Kramers-Kronig-Transformationen angenähert werden39.

Die gemeinsame Zustandsdichte sowie die Impulsmatrix werden mit ω′ bzw. P bezeichnet.

Die dielektrische Funktion hängt von der einfallenden Photonenenergie ab und kann auch zur Berechnung optischer Konstanten wie Extinktionskoeffizient und Brechungsindex verwendet werden. Der Brechungsindex ist ein Maß dafür, wie stark Licht beim Eintritt in ein Material abgebremst wird, und hängt von der Frequenz des einfallenden Lichts ab38. Der Brechungsindex und der Extinktionskoeffizient können wie folgt berechnet werden:

Der Extinktionskoeffizient kann zur Steuerung der Absorption des optischen Mediums38 verwendet werden, der zur Analyse des Lichtabfalls pro Distanzeinheit im materiellen Medium verwendet werden kann, der mathematisch ausgedrückt werden kann als:

Das Verhalten der Materialoberfläche kann auch durch Messung des Reflexionsspektrums38 untersucht werden, mathematisch beschrieben als:

Der optische Leitwert38 ist eine berührungslose quantitative Messung, die mithilfe imaginärer Komponenten der dielektrischen Funktion berechnet werden kann. Die reale Komponente des optischen Leitwerts kann wie folgt ausgedrückt werden:

Die Energieverlustfunktion38 der Elektronen lässt sich wie folgt berechnen:

Das Penn-Modell40 wird verwendet, um die Beziehung zwischen der Bandlückenenergie des Materials (\({\mathrm{\rm E}}_{\mathrm{g}}),\) und der realen Komponente einer dielektrischen Funktion \(\left( {\upvarepsilon }_{1}\left(0\right)\right).\)

wobei die mit \(\hslash {\omega }_{p}\) bezeichnete Plasmaenergie durch \({\omega }_{p}\) (Plasmafrequenz) bestimmt wird.

Wir untersuchten die optischen Eigenschaften des Cd0,25Zn0,75Se-Halbleiters für einfallende Lichtstrahlung von 40 eV innerhalb mBJ unter Verwendung eines dichteren K-Punkt-Netzes mit kubischer Kristallsymmetrie für den Druckbereich von 0–25 GPa. Die komplexe dielektrische Funktion ist in Abb. 4 dargestellt und es ist ein deutlicher Anstieg der realen Komponente der dielektrischen Funktion mit einem leichten Abfall zu beobachten, und in Abb. 4a ist ein abrupter Anstieg auf die maximalen Spitzenwerte zu beobachten. Darüber hinaus wurden maximale Übergänge im Energiebereich von 3,95–6,50 eV mit zunehmendem Druck und steigender Peakhöhe sowie eine Verschiebung zu höheren \({\varepsilon }_{1}\left(\omega \right)\)-Werten beobachtet auch beobachtet. Da die gesamte einfallende Strahlung reflektiert wird, weist das Funktionsmaterial metallische Merkmale unterhalb von Null-Einheitswerten für den Beleuchtungsstrahlungsbereich von 7,63–16,88 eV auf, was beweist, dass das untersuchte Material bei der Anwendung als Schutz für Vakuum- und Ultraviolettstrahlung nützlich ist.

Druckbedingte Änderung der dielektrischen Funktion, (a) Realkomponente und (b) Imaginärkomponente.

Nach 16,80 eV wird der reale Komponentenwert positiv; Dies weist darauf hin, dass dieses halbleitende Material in Gegenwart hochenergetischer einfallender Strahlung unverändert bleibt und daher in optischen Linsen eingesetzt werden kann. Die allgemeine Drift der dielektrischen Funktion bleibt jedoch unabhängig von der Erhöhung der Spitzenhöhe bei Druckschwankungen identisch. Es wird auch beobachtet, dass der statische Index, nämlich die statische Dielektrizitätskonstante, mit der Druckeinwirkung zunimmt. Die Energieeigenwerte der s-, p- und d-Orbitale liegen im höheren Bereich mit zunehmendem Druck und zunehmender Bandlücke, sodass der niedrigste Wert für die statische dielektrische Funktion bei einer Bestrahlungsfrequenz von Null einem Druck von Null entspricht. Mit zunehmendem Druck nehmen die Beweglichkeit des Ladungsträgers und die Sprunggeschwindigkeit zu41. Daher nimmt die dielektrische Polarisation zu, was zu einem Anstieg der Dielektrizitätskonstante führt, wie in Abb. 3b dargestellt. Die Schwellenenergien der imaginären dielektrischen Funktionskomponente sind in Abb. 4b dargestellt, die den direkten Interbandübergängen im höchsten Valenzband und im niedrigsten Leitungsband (Cd-s-, d-, Zn-p- und Se-s-Zustände) entspricht (Cd- s-, p- und Se-p-Zustände). Oberhalb dieser Schwellenwerte kommt es zu einem schnellen Anstieg der Imaginärkomponentenwerte bis zu 6,37 eV der einfallenden Strahlung. Darüber hinaus werden drei primäre Peaks zwischen dem Bereich der Absorptionsschwelle und 8 eV der einfallenden Strahlung identifiziert, und die Höhe dieser Peaks nimmt mit steigendem Druck zu. Bei einem Druck von Null liegt der niedrigste Schwellenwert vor, der mit zunehmendem Druck ansteigt. Es wird auch beobachtet, dass die Peakhöhe von 12,84 auf 16,29 Einheiten ansteigt und sich unter dem Einfluss des Drucks zu höheren Energiewerten verschiebt. Bei 13,51 eV einfallender Energie wird ein statisches Spektrum erfasst, das eine statische Reaktion der Spektren auf höhere Werte einfallender Strahlung darstellt.

Das Absorptionsspektrum ist in Abb. 5 dargestellt und hängt stark von der Imaginärkomponente der dielektrischen Funktion \([{\varepsilon }_{2}\left(\omega \right)]\ ab. Die Imaginärkomponente der dielektrischen Funktion korreliert gut mit dem Absorptionskoeffizienten. Das Gesamtmuster des Imaginärteils der komplexen dielektrischen Funktion und des Extinktionskoeffizienten, die zur Darstellung des Absorptionsspektrums verwendet werden, folgen unter Druckeinwirkung einem identischen Muster, sodass im Absorptionsspektrum eine kleine stufenförmige Schwankung zu beobachten ist. Darüber hinaus stellen wir unter dem Einfluss des Drucks fest, dass die Kurven ähnlich sind, mit kleinen Verschiebungen, die nur auf die Verschiebungen der Bänder ohne Topologieänderungen zurückzuführen sind, und dass diese ternäre Legierung ihre Stabilität im angelegten Druckbereich beibehält. Der Absorptionsanstieg des Funktionsmaterials reicht von 174,79 bis 201,28 Einheiten, wobei der maximale Absorptionspeak einem Druck von 25 GPa entspricht. Dieses Material weist eine starke Absorption der einfallenden Strahlung über 8,10 eV auf und seine Absorption nimmt mit steigenden Druckwerten zu. Oberhalb von 30 eV einfallender Strahlung ist ein stationärer Trend zu verzeichnen; Für Photonen mit niedrigerer Energie, die weniger Energie als die Bandlückenenergie haben, werden jedoch keine Absorptionsspektren beobachtet. Im Energiebereich von 6,10–28,92 eV werden höhere Absorptionswerte beobachtet, wobei zusätzliche Peaks aus elektronischen Übergängen im Valenzband resultieren. Darüber hinaus ist die Peakverschiebung zu höheren Werten auch im UV-Bereich zu beobachten. Abbildung 5 zeigt, dass Druck die optische Absorption erheblich steigert und die Peakhöhe zu höheren Werten verschiebt.

Änderung der Absorption unter Druckeinfluss.

Die optischen Eigenschaften eines Materials ändern sich mit wechselnder Frequenz; Das untersuchte Legierungsmaterial weist jedoch kubische Symmetrie auf und weist daher in beiden Querrichtungen den gleichen Brechwert auf. Abbildung 6 zeigt den Brechungsindex n(ω), der mit zunehmendem Druck ansteigt und neue Peaks im Bereich der einfallenden Strahlung von 4,05–7,50 eV zeigt. Abbildung 6a zeigt das Änderungsmuster von n(0) unter der Druckeinwirkung, wobei sich die Werte von 3,82 auf 3,31 Einheiten ändern, und das Spektrum bei 28 eV zeigt das statische Verhalten des Materials. Da die Schwellenenergie den Extinktionskoeffizienten erhöht, steigt auch die Höhe des extremen Peaks mit dem Druck, wie in Abb. 6b zu sehen ist. Die Hauptpeaks schwanken unter Druck zwischen 2,59 und 2,24 Einheiten und es werden keine Spektren für den Extinktionskoeffizienten \(k\left(\omega \right),\) über 29,50 eV Strahlungsenergie erfasst, da dieses Material keine Wechselwirkung mit hoher Energie hat Photonen mit einer Energie von mehr als 29,50 eV, was zu einem vernachlässigbaren optischen Absorptionsspektrum für die einfallenden Photonen führt. Unter dem Druckeffekt ist ein insgesamt steigender Trend des Brechungs- und Extinktionskoeffizienten zu erkennen, der mit den oben diskutierten Ergebnissen anderer optischer Konstanten übereinstimmt.

Änderung des komplexen Brechungsindex unter Druckeinfluss, (a) Brechungsindex und (b) Extinktionskoeffizient.

Solange die Energie der eintretenden Photonen kleiner als die Bandlückenenergie ist, wird die optische Leitfähigkeit als Null gemessen. Mit steigendem Druck zeigt das Leitfähigkeitsspektrum einen schnellen Anstieg, während die Peakhöhe von 9,58 auf 13,36 Einheiten ansteigt. Neue Peaks werden im Bereich von 5,20–10,05 eV gefunden, mit einer statischen Reaktion bei 28,22 eV der einfallenden Strahlung unter dem Einfluss von ausgeübtem Druck. Abbildung 7 zeigt die Änderung der optischen Leitfähigkeit unter dem Einfluss des ausgeübten Drucks. Dieses halbleitende Material weist eine hohe optische Leitfähigkeit von 13,36 Einheiten bei 25 GPa auf, vergleichbar mit 6,59 eV einfallender Strahlung. Es weist einen hohen Leitfähigkeitsbereich von 5,20–10,05 eV für einfallendes Licht auf, was darauf hinweist, dass es in diesem Energiebereich hauptsächlich optisch aktiv ist. Es wird beobachtet, dass ein Druckanstieg direkt vom Realteil der optischen Leitfähigkeit abhängt.

Änderung der optischen Leitfähigkeit unter Druckeinwirkung.

Abbildung 8 zeigt einen abrupten Anstieg der Reflexion mit der einfallenden Photonenenergie sowie dem Druck. Es ist zu beobachten, dass sich die Peaks in Richtung hoher Bereichswerte verschieben, was mit dem breiten Spektrum zusammenhängt, während der hohe Druck auch die Peakhöhe beeinflusst, die weiter ansteigt. Im einfallenden Lichtbereich von 10,10–27,50 eV werden neue und zerstreute Reflexionsspektralhöcker erkannt. Mit 0,52 Werten wird das maximale Reflexionsvermögen bei einem hohen Druck von 25 GPa gemessen. Der Reflexionswert steigt mit dem Druck und der statische Reflexionsindex erhöht sich durch die Druckeinwirkung von 0,156 auf 0,167. Neue Peaks sind auch im Energiebereich der einfallenden Strahlung von 10,11–27,50 eV zu sehen.

Änderung des Reflexionsgrades unter Druckeinwirkung.

Da bei Energien unterhalb der Bandlückenenergie keine Elektronenstreuung auftritt, ist die Energieverlustfunktion 0 und es werden keine Spektren erfasst. Inelastische Streuung von Elektronen oberhalb der Bandlückenenergie erzeugt das L(\(\upomega\))-Spektrum, das proportional zur einfallenden Strahlung ist. Die höchste Energieverlustfunktion wird bei einem Druck von 25 GPa mit einem Wert von 11,98 eV beobachtet, wie in Abb. 9 dargestellt, und sie nimmt mit abnehmendem Druckeinfluss ab. Es wird berichtet, dass die Elektronenenergieverlustfunktion unter 4,51 eV und über 29,86 eV der einfallenden Photonenenergie sehr klein ist, was ein statisches Muster darstellt. Die Hauptpeaks werden im Bereich von 10,02–28,46 eV der einfallenden Strahlung festgestellt. Es ist zu erkennen, dass sich die Peakhöhe in Richtung eines größeren L(\(\upomega\))-Werts bewegt, wenn Druck ausgeübt wird, und die höchste Elektronenenergiefunktion entspricht höheren Druckwerten.

Änderung der Energieverlustfunktion unter Druckeinwirkung.

Die vorliegende Studie ermittelte optoelektronische Eigenschaften eines ternären Cd0,25Zn0,75Se-Halbleiters unter Druckeinfluss mithilfe der FP-LAPW-Methode innerhalb der DFT. In allen Druckbereichen weist diese Funktionslegierung eine kubische Symmetrie auf und ist mechanisch stabil. Die Halbleitereigenschaften des untersuchten Materials wurden durch die Bandstrukturen und die Zustandsdichte des Materials bestätigt, die zeigen, dass die Bandlücke mit der Druckkomponente zunimmt. Die Breite des Valenzbandes vergrößert sich, was den kovalenten Charakter verbessert und mit steigendem Druck zu einer Abnahme der Ionizität führt. Isotrope optische Eigenschaften werden ebenfalls untersucht, und es wurde festgestellt, dass sich die Positionen kritischer Punkte unter dem Einfluss von Druck in Richtung höherer Energie bewegen. Der Spitzentrend ist unverändert, mit der Ausnahme, dass die Spitzenhöhen der dielektrischen Funktion, sowohl im Real- als auch im Imaginärteil, zugenommen haben. Es wird auch beobachtet, dass die optische Leitfähigkeit und Absorption unter Druck zunimmt, was darauf hindeutet, dass diese Legierung bei der Herstellung elektronischer und optoelektronischer Geräte verwendet werden kann, die im sichtbaren bis violetten Lichtspektrum bei unterschiedlichen Drücken und Höhen funktionieren.

Alle während dieser Studie generierten oder analysierten Daten sind in diesem veröffentlichten Artikel enthalten.

Colak, S. Devices and Applications of II–VI Compounds 397–426 (World Scientific, 1993).

Google Scholar

Adachi, S. Eigenschaften von Halbleiterlegierungen: Halbleiter der Gruppen IV, III–V und II–VI (Wiley, 2009). ISBN 0470744391.

Reddy, KTR & Reddy, PJ Studien zu ZnxCd1−xS-Filmen und ZnxCd1−xS/CuGaSe2-Heteroübergangssolarzellen. J. Phys. D Appl. Physik. 25, 1345 (1992).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Benkabou, F., Aourag, H. & Certier, M. Atomistische Untersuchung von Zinkblende CdS, CdSe, ZnS und ZnSe aus der Molekulardynamik. Mater. Chem. Physik. 66, 10–16 (2000).

Artikel CAS Google Scholar

Yang, K. et al. Hochempfindliche Polymer-Fotodetektoren vom Photomultiplikationstyp durch Manipulation der Dichte eingefangener Elektronen an der Grenzfläche. Chem. Ing. J. 435, 134973 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Zhang, S. et al. Der Wirkungsgrad von Polymersolarzellen wurde um über 18,1 % gesteigert, indem als dritte Komponente Material mit großem Extinktionskoeffizienten verwendet wurde. Makromol. Schnelle Kommuni. https://doi.org/10.1002/marc.202200345 (2022).

Artikel PubMed Google Scholar

Wang, X. et al. Jüngste Fortschritte bei der organischen Photovoltaik mit einem Wirkungsgrad von über 17 %. Energien 14, 4200 (2021).

Artikel CAS Google Scholar

Iqbal MA, Malik M, Shahid W, Din SZ, Anwar N, Ikram M, Idrees F. Materialien für Photovoltaik: Überblick, Generationen, jüngste Fortschritte und Zukunftsaussichten. Dünnschicht-Photovoltaik. 5(10,5772). https://doi.org/10.5772/intechopen.101449 (2022).

Razykov, TM Physikalische Eigenschaften von II–VI-Binär- und Mehrkomponenten-Verbundfilmen und Heterostrukturen, hergestellt durch chemische Gasphasenabscheidung. Thin Solid Films 164, 301–308 (1988).

Artikel ADS Google Scholar

Burger, A. & Roth, M. Zonenwachstum und Charakterisierung von ZnXCd1−XSe-Einkristallen mit Temperaturgradientenlösung. J. Cryst. Wachstum 70, 386–392 (1984).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Nasibov, AS et al. Exzitonenlumineszenz in idealen festen Lösungen (ZnXCd1−XSe-System, 0< X< 1). Solid-State-Kommune. 71, 867–869 (1989).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Sutrave, DS, Shahane, GS, Patil, VB & Deshmukh, LP Mikrokristallographische und optische Studien an Cd1−xZnxSe-Dünnfilmen. Mater. Chem. Physik. 65, 298–305 (2000).

Artikel CAS Google Scholar

Schreder, B. et al. Raman-Untersuchung von CdxZn1−xSe/ZnSe-Quantendrähten: Längenabhängigkeit der Spannungsrelaxation. J. Cryst. Wachstum 214, 787–791 (2000).

Artikel ADS Google Scholar

Murali, KR & Austine, A. Abscheidung von CdxZn1−xSe-Filmen durch Bürstenelektroabscheidung und ihre Eigenschaften. Chalkogenide Lett. 6, 23–28 (2009).

CAS Google Scholar

Kishore, V., Saraswat, VK, Saxena, NS & Sharma, TP Strukturelle und elektrische Messungen von CdZnSe-Verbundwerkstoffen. Stier. Mater. Wissenschaft. 28, 431–436 (2005).

Artikel CAS Google Scholar

Deo, SR et al. Strukturelle, morphologische und optische Untersuchungen an chemisch abgeschiedenen nanokristallinen CdZnSe-Dünnfilmen. J. Saudi Chem. Soc. 18, 327–339 (2014).

Artikel Google Scholar

Loglio, F. et al. Ternäre CdxZn1−xSe-Nanokristalle, abgeschieden auf Ag (111) durch ECALE: AFM- und EXAFS-Charakterisierung. Elektrochim. Acta 53, 6978–6987 (2008).

Artikel CAS Google Scholar

Gupta, P., Maiti, B., Maity, AB, Chaudhuri, S. & Pal, AK Optische Eigenschaften von ZnxCd1−xSe-Filmen. Thin Solid Films 260, 75–85 (1995).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Margapoti, E. et al. Paramagnetische Verschiebung in thermisch getemperten CdxZn1−xSe-Quantenpunkten. Neue J. Phys. 14, 43038 (2012).

Artikel Google Scholar

Loghina, L. et al. Syntheseentwicklung in der Cd-Zn-Se-Quantenpunktchemie. Opt. Mater. 97, 109385 (2019).

Artikel CAS Google Scholar

Korozlu, N., Colakoglu, K., Deligoz, E. & Ciftci, YO Die strukturellen, elektronischen und optischen Eigenschaften von ternären CdxZn1−xSe-Legierungen. Opt. Komm. 284, 1863–1867 (2011).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Aarifeen, NU & Afaq, A. Auswirkungen von Temperatur und Druck auf die thermodynamischen Eigenschaften der Cd0,25Zn0,75Se-Legierung. Kinn. Physik. B 26, 123 (2017).

Google Scholar

Ameri, M. et al. Physikalische Eigenschaften der ZnxCd1−xSe-Legierungen: Ab-initio-Methode. Mater. Wissenschaft. Appl. 3, 11 (2012).

Google Scholar

Iqbal, MA, Ashraf, N., Shahid, W., Afzal, D., Idrees, F., Ahmad, R. Grundlagen der Dichtefunktionaltheorie: Aktuelle Entwicklungen, Herausforderungen und zukünftige Horizonte. Dichtefunktionaltheorie – Aktuelle Fortschritte, neue Perspektiven und Anwendungen. 17. September. https://doi.org/10.5772/intechopen.99019. (2021).

Blaha, P., Schwarz, K., Madsen, GK., Kvasnicka, D., Luitz, J. wien2k. Ein erweitertes Programm für ebene Wellen und lokale Orbitale zur Berechnung von Kristalleigenschaften. 60 (2001).

Singh, DJ Elektronische Strukturberechnungen mit dem Tran-Blaha-modifizierten Becke-Johnson-Dichtefunktional. Physik. Rev. B 82, 205102 (2010).

Artikel ADS Google Scholar

Sahli, B. et al. Untersuchung des Einflusses des hydrostatischen Drucks auf die strukturellen, mechanischen, elektronischen und optischen Eigenschaften der kubischen Fluorperowskite KMgF3, K0,5Na0,5MgF3 und NaMgF3 mittels Ab-initio-Berechnungen. Int. J. Mod. Physik. B 30, 1650230 (2016).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Yakobson, GG & Akhmetova, NE Alkalimetallfluoride in der organischen Synthese. Synthesis 1983, 169–184 (1983).

Artikel Google Scholar

Grimvall, G., Magyari-Köpe, B., Ozoliņš, V. & Persson, KA Gitterinstabilitäten in metallischen Elementen. Rev. Mod. Physik. 84, 945 (2012).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Mahmood, A. et al. Nanostrukturierte Elektrodenmaterialien aus Metall-organischen Gerüst-Xerogelen für asymmetrische Superkondensatoren mit hoher Energiedichte. ACS-Appl. Mater. Schnittstellen 8, 2148–2157 (2016).

Artikel CAS Google Scholar

Ilyas, I. et al. Druckinduzierte elastische, mechanische und optoelektronische Reaktion von RbCdF3: Ein umfassender rechnerischer Ansatz. J. Phys. Chem. Feststoffe 165, 110642 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Vaitheeswaran, G. et al. Hochdruckstrukturstudie von Fluorperowskit CsCdF3 bis 60 GPa: Eine kombinierte experimentelle und theoretische Studie. Physik. Rev. B 81, 75105 (2010).

Artikel ADS Google Scholar

Zafar, M. et al. Theoretische Untersuchungen der magnetischen Eigenschaften und der mechanischen Stabilität quartärer Heusler-Verbindungen FeYCrZ (Z= Al, Ga, Ge und Si): ein Halbleiter ohne Spinlücke. J. Supraleitung. Roman Magn. 35, 223–234 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Roknuzzaman, M., Ostrikov, KK, Wang, H., Du, A. & Tesfamichael, T. Auf dem Weg zu bleifreier Perowskit-Photovoltaik und Optoelektronik durch Ab-initio-Simulationen. Wissenschaft. Rep. 7, 1–8 (2017).

Artikel CAS Google Scholar

Dawber, M., Rabe, KM & Scott, JF Physik dünnschichtiger ferroelektrischer Oxide. Rev. Mod. Physik. 77, 1083 (2005).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Nourbakhsh, Z. Strukturelle, elektronische und optische Eigenschaften von ZnX- und CdX-Verbindungen (X= Se, Te und S) unter hydrostatischem Druck. J. Alloys Compd. 505, 698–711 (2010).

Artikel CAS Google Scholar

Engel, E. & Vosko, SH Exakte Nur-Austausch-Potenziale und die Virialbeziehung als mikroskopische Kriterien für verallgemeinerte Gradientennäherungen. Physik. Rev. B 47, 13164 (1993).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Fuchs, Mark. „Optische Eigenschaften von Festkörpern.“ Harvard 1269–1270 (2002).

Johnson, DW Eine Fourier-Reihenmethode für die numerische Kramers-Kronig-Analyse. J. Phys. Eine Mathematik. Gen. 8, 490 (1975).

Artikel ADS Google Scholar

Penn, DR Wellenzahlabhängige dielektrische Funktion von Halbleitern. Physik. Rev. 128, 2093 (1962).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Shen, W. et al. Auswirkungen von hohem Druck auf den elektrischen Widerstand und die dielektrischen Eigenschaften von nanokristallinem SnO2. Wissenschaft. Rep. 8, 1–10 (2018).

ADS Google Scholar

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MAI dankt Dr. Jessica Yajie Jiang, Dozentin an der School of Photovoltaic and Renewable Energy Engineering der University of New South Wales, Australien, für ihre fruchtbaren Diskussionen und Kommentare zur Verbesserung dieses Artikels und würdigt auch die Unterstützung durch den China Scholarship Council (CSC) vom Bildungsministerium der Volksrepublik China und der Zhejiang-Universität, China.

Diese Studie wird durch einen Zuschuss der National Research Foundation of Korea (NRF) der koreanischen Regierung (MSIT) (Nr.: NRF-2021R1F1A1062849) unterstützt, um die Kosten für die Open-Access-Veröffentlichung dieses Artikels zu decken.

Kompetenzzentrum für Festkörperphysik, Universität Punjab, Lahore, 54590, Pakistan

Muhammad Aamir Iqbal und Maria Malik

School of Materials Science and Engineering, Zhejiang University, Hangzhou, 310027, China

Muhammad Aamir Iqbal

Fachbereich Physik, Universität Lahore, Lahore, 54000, Punjab, Pakistan

Wajeehah Shahid & Shaheen Irfan

Fachbereich Physik, Premier Research Institute of Science and Mathematics (PRISM), Mindanao State University – Iligan Institute of Technology, Tibanga Highway, 9200, Iligan City, Philippinen

Arnold C. Einige

Abteilung für Biologie, College of Science, King Khalid University, Abha, 61321, Saudi-Arabien

Kareem Morsy

Abteilung für Zoologie, Fakultät für Naturwissenschaften, Universität Kairo, Kairo, 11351, Ägypten

Kareem Morsy

Abteilung für Physikalische Wissenschaften und Mathematik, Hochschule für Wissenschaft und Umwelt, Mindanao State University in Nawan, 9023, Nawan, Misamis Oriental, Philippinen

Rey Y. Capangpangan

Hangzhou Global Scientific and Technological Innovation Center, School of Micro-Nano Electronics, Zhejiang University, Hangzhou, 310027, China

Phuong V. Pham

Abteilung für Nanotechnik, Kyonggi-Universität, Suwon, 16227, Südkorea

Jeong Ryeol Choi

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Konzeptualisierung, MAI; Methodik, MAI; formale Analyse, MAI; Schreiben – Originalentwurfsvorbereitung, MAI und MM; Schreiben – Überprüfung und Bearbeitung, MAI, MM, WS, SIACA, KM, RYC, PVP und JRC; Projektverwaltung, MAI; Finanzierung, MAI und JRC. Alle Autoren haben die veröffentlichte Version des Manuskripts gelesen und ihr zugestimmt.

Korrespondenz mit Muhammad Aamir Iqbal oder Jeong Ryeol Choi.

Die Autoren geben an, dass keine Interessenkonflikte bestehen.

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Nachdrucke und Genehmigungen

Iqbal, MA, Malik, M., Shahid, W. et al. Ab-initio-Untersuchung der druckbeeinflussten elastischen, mechanischen und optoelektronischen Eigenschaften der Cd0,25Zn0,75Se-Legierung für die Weltraumphotovoltaik. Sci Rep 12, 12978 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-17218-8

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Eingegangen: 12. Mai 2022

Angenommen: 21. Juli 2022

Veröffentlicht: 28. Juli 2022

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-17218-8

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